ТЭ1/Адиабатический процесс

АДИАБАТИЧЕСКИЙ ПРОЦЕСС, обратимый процесс, при к-ром одновременное изменение объема и давления газа или жидкости, Шаблон:Razr изолированных в тепловом отношении от внешних тел, происходит без теплообмена. Т. к. величина [[../Энтропия|энтропии (см.)]] остается при этом неизменной, то А. п. называется также Шаблон:Razr. Если тело, находясь под давлением p₁, занимает объем v₁, а под давлением р — объем v, то, на основании законов термодинамики, изменение состояния для газов, следующих законам Бойль-Мариотта — Гей-Люссака, выражается ур-ием $p{v}^k=p_1{v}_1^k=\mathrm{C}\mathrm{o}\mathrm{n}\mathrm{s}\mathrm{t}$. Это ур-ие называется также ур-ием Пуассона. В нем показатель степени $k=c_p:c_v$ есть отношение теплоемкости c_p при постоянном давлении к теплоемкости c_v при постоянном объеме. Для воздуха и других трудно сжижаемых (сгущаемых в жидкость) газов — как, напр., N, О, Н, СО — это соотношение, на основании опытов, равно 1,41. Для насыщенных водяных паров то же самое ур-ие применяют в качестве приближенной формулы, принимая по Цейнеру показатель степени k равным 1,035+0,1 x₁, где x₁ означает первоначальную пропорцию пара в смеси (пара с жидкостью). Ф-ла пригодна только в пределах от x₁ = 1 до x₁ = 0,7. Та же ф-ла, в обычных пределах p и v, с известным приближением допускается также и для перегретого водяного пара; в этом случае обыкновенно принимают k = 4/3 ([[../Пар|см. Пар]]). В действительности А. п. редко протекают вполне точно; обычно, однако, делают это допущение, пренебрегая при этом потерями тепла от теплопроводности. Если рассматриваемое тело расширяется под давлением, то оно теряет некоторую часть теплоты, т. к. работа, расходуемая на преодоление внешнего давления ([[../Внешняя работа|см. Внешняя работа]]), происходит лишь за счет уменьшения энергии тела. Наоборот, с адиабатическим сжатием тела связано приобретение телом теплоты, т. к. затрачиваемая на сжатие работа внешнего давления превращается при этом в теплоту тела. Кальете использовал охлаждение при адиабатическом расширении, в связи с применением сильных давлений, с целью достигнуть сжижения (сгущения в жидкость) атмосферного воздуха и других трудно сжижаемых газов. По его же методу была достигнута низшая из всех известных температур, а именно — в машине типа Линде ([[../Холодильные машины|см. Холодильные машины]]). А. п. имеет также немаловажное значение в тепловых двигателях и в метеорологии.

Лит.: Шаблон:Razr, Основания термодинамики, ч. 1 — Основные законы, СПБ., 1905. Шаблон:ТЭ/Подпись