БСЭ1/Магнитный поток

Шаблон:БСЭ1 МАГНИТНЫЙ ПОТОК индукции, поток вектора индукции магнитного поля $B$ через какую-либо поверхность. М. п. через какую-либо достаточно малую площадку (столь малую, что в ее пределах напряженность поля $B$ можно считать неизменной) выражается произведением величины площадки на проекцию вектора $B$ на нормаль к этой площадке, т. е.

$d\mathrm{\Phi }=B_{n}d\sigma$

Для вычисления М. п. через какую-либо конечную поверхность нужно взять интеграл этого выражения по всей поверхности:

$\mathrm{\Phi }=\underset{\sigma }{\int }{B}_{n}d\sigma$

Так как изолированных магнитных полюсов в природе не существует, то М. п. через любую замкнутую поверхность должен быть равен нолю. Изменения М. п. играют существенную роль в явлении индукции. Скорость изменения М. п. через поверхность, ограниченную контуром $S$, определяет величину электродвижущей силы, индуцированной в контуре $S$, т. е. при соответствующем выборе единиц:

$E_S=-\frac{d}{dt}\underset{\sigma }{\int }{B}_{n}d\sigma$

На использовании связи между величиной индуцированной эдс и изменениями М. п. индукции основан обычный метод измерения М. п. Баллистический гальванометр замыкают на проводник, охватывающий измеряемый М. п. При быстром исчезновении М. п. гальванометр дает отброс, пропорциональный величине всего исчезнувшего М. п.