БСЭ1/Магнетон

Шаблон:БСЭ1 МАГНЕТОН, единичный (наименьший) магнитный момент. Понятие М. было впервые введено П. Вейссом, к-рый, на основании сопоставления известных магнитных моментов атомов и молекул, пришел к выводу, что все они являются целыми кратными постоянной величины, а именно $1,85\cdot 10^{-21}$Шаблон:Дробь2 , и предложил назвать эту величину магнитного момента М. (М. Вейсса). Представления о строении атома, развитые Бором, показали, однако, что естественная квантовая единица магнитизма, определяемая движением электрона около ядра, должна быть иной. Если электрон с зарядом $E$ и массой $m$ движется около ядра, то отношение магнитного момента, создаваемого движением заряда $E$, к механическому моменту, возникающему вследствие движения массы $m$, равно $\frac{E}{2mc}$($c$ — скорость света). В частности, для электрона с отрицательным зарядом $E=-e$, движущимся в атоме вокруг ядра,

$\mu =-\frac{e}{2mc}$M_мех.

Но, согласно квантовой теории, орбитальный момент вращения электрона может быть равен только целому кратному от $\frac{h}{2\pi }$ ($h$ — постоянная Планка). Поэтому магнитный момент, создаваемый электроном благодаря движению в атоме, равен целому кратному от величины

$\mu =\frac{eh}{4\pi mc}=9,18\cdot 10^{-21}$Шаблон:Дробь2 .

Эта величина носит название магнетона Бора. Магнитные моменты атомов, однако, не равны просто целому кратному магнетонов Бора (см. Шаблон:Lsafe).

Лит. см. при ст. Шаблон:Lsafe и Шаблон:Lsafe.