ТЭ1/Аберрация света

АБЕРРАЦИЯ СВЕТА. 1) Шаблон:Razr А. неподвижных звезд, открытая в 1727 г. Джемсом Брадлеем, состоит в кажущемся годовом движении всех неподвижных звезд по эллипсам, большая полуось которых, параллельная эклиптике, постоянна. В полюсах эклиптики звезды описывают круги с радиусом, равным большей полуоси видимого эллипса, а в самой плоскости эклиптики они двигаются по прямым линиям (длиною в 40″,89), при чем полгода в одну сторону, а полгода в другую; кажущееся движение звезд совершается в направлении движения Земли. Большая полуось видимого эллипса, так наз. аберрационная постоянная α, равняется, по Леви, 20″,447. А. с. есть следствие относительного движения света и Земли; ей соответствует уравнение $\mathrm{t}\mathrm{g}x=\frac{v}{c}$, где $v$ — скорость движения Земли вокруг Солнца, а $c$ — скорость света. В самом деле (см. фиг.), пусть ось MS астрономической трубы перпендикулярна к плоскости эклиптики. В трубу падает луч света S от неподвижной звезды, находящейся в полюсе эклиптики. Пока свет пробежит расстояние OM, труба продвинется параллельно себе на расстояние MN и луч света, шедший параллельно оптической оси трубы, будет казаться образующим некоторый угол с осью: звезду мы увидим по направлению S′, т. е. из полюса эклиптики звезда будет смещена по направлению движения Земли на $\mathrm{\angle }\alpha$; т. о. в течение года ею будет описан около полюса эклиптики круг с радиусом $\alpha$. Из фиг. ясно, что $\mathrm{t}\mathrm{g}\alpha =\frac{NM}{OM}=\frac{v}{c}$. В случае наклона трубы к плоскости эклиптики под некоторым углом $\delta$ зависимость несколько усложняется, и $\sin \alpha =\frac{v}{c}\sin \delta$.

2) Шаблон:Razr — неполная резкость изображений, обусловленная кривизною сферических стекол и зеркал в оптических инструментах; происходит вследствие того, что проходящие через стекла или отражающиеся от зеркал широко расходящиеся пучки лучей собираются вообще не в одной точке (фокусе), как это предполагается в геометрической оптике для т. н. центральных лучей, незначительно отклоняющихся от главной оптической оси: лучи, падающие у края зеркала или стекла, собираются на оси ближе,чем лучи центральные, образуя т. н. каустическую или (при отражении от зеркал) катакаустическую, т. е. зажигательную, поверхность. См. [[../Апланатическая система стекол|Апланатическая система стекол]] и [[../Параболическое зеркало|Параболическое зеркало]].

3) Шаблон:Razr — неясность изображений, обусловленная различной преломляемостью цветных лучей белого или вообще неоднородного света, проходящего через преломляющую среду. Если пучок параллельных лучей белого света проходит через сферическое стекло, то красные лучи, как менее преломляемые, сойдутся на оси дальше от стекла, чем другие; наименьшее фокусное расстояние будет для фиолетовых лучей. Вследствие этого изображения на экране получаются окрашенными по краям. О способе избавиться от такого недостатка см. [[../Ахроматическая система стекол|Ахроматическая система стекол]].

Лит.: Шаблон:Razr, «Annales de chimie et de physique», 3 série, t. 57, p. 385; Lord Шаблон:Razr, «Nature», v. 45, p. 499—502, L.—N. Y., 1891; Шаблон:Razr, «Nature», v. 46, р. 497—502, 1892; Шаблон:Razr, Die cyklische Refraktion, Stuttgart, 1878; Шаблон:Razr, Versuch einer Theorie der elektrischen u. optischen Erscheinungen in bewegten Körpern, E. Brill, Leiden, 1895; Lord Шаблон:Razr, «Philos. Mag.», p. 215, 1902; Шаблон:Razr, Lehrbuch d. Experimentalphysik, B. 4, p. 31, — Die Lehre v. d. Strahlung, Lpz., 1899. Довольно подробные сведения с указанием литературы имеются у проф. Шаблон:Razr, Курс физики, издание 5, ГИЗ, Берлин, 1923, т. 2, стр. 188 — Аберрация света, стр. 204, 205, 257 и 259 — Сферическая аберрация, стр. 384 — Хроматическая аберрация.

Т. Молодый.