БСЭ1/Магнитное поле вращающееся

Шаблон:БСЭ1 МАГНИТНОЕ ПОЛЕ ВРАЩАЮЩЕЕСЯ, магнитное поле, направление к-рого во всех точках непрерывно изменяется таким образом, что все поле можно представлять себе вращающимся вокруг некоторой оси. Обычный способ получения вращающегося поля — наложение нескольких переменных полей одинакового периода, сдвинутых в пространстве на угол $\frac{\pi }{n}$ (где $n$ — число складываемых полей) и во времени — на соответствующий фазовый угол. Таким образом, для получения вращающегося поля нужны многофазные токи, питающие соответствующим образом расположенные катушки. В простейшем случае применяют двухфазный ток и две катушки, расположенные под углом в 90°. Фазы обоих токов, а значит, и обоих магнитных полей сдвинуты также на 90°. Если одна из катушек дает компоненту поля по оси $x$, а другая — по оси $y$, то $H_x=H_o\sin \omega t$ и $H_y=H_o\cos \omega t$ и абсолютная величина напряженности результирующего поля $H$ будет равна

$|H|=\sqrt[]{H_x^2+H_y^2}=H_o$

т. е. будет оставаться постоянной, а направление вектора $𝐇$, т. е. угол между вектором $𝐇$ и осью $x$, определится из условия

$\sin \alpha =\frac{H_x}{|H|}=\frac{H_x}{H_o}=\sin \omega t.$

Отсюда видно, что вектор $𝐇$ будет вращаться с угловой скоростью $\omega$. На практике чаще применяются вращающиеся поля, полученные при помощи трехфазных токов. Вращающиеся магнитные поля широко применяются в технике. Если во вращающееся магнитное поле поместить металлич. диск, то и он будет увлекаться полем и вращаться с угловой скоростью, несколько меньшей, чем скорость поля. Это вращение обусловлено взаимодействием вращающегося магнитного поля с теми токами, которые оно возбуждает в диске. Чтобы эти токи возбуждались в диске, он должен хотя бы немного отставать от поля, т. е. должно существовать скольжение. На этом принципе основаны асинхронные моторы, нек-рые типы электрич. счетчиков и т. д.